圆轴改变时横变各同心圆外表产生得切应变便是不相同得终究定论圆轴改变时，横截面持平面，而且只能产生刚性滚动。也就便是说，恣意直径在滚动后仍就坚持直径。

  ，然后得到变形和谐方程•如图，取，因而，直线A丫(R)•从里到外P处得切？

  有了切应变得几许联系，即变形和谐方程，但还没有与切应力联系起来，所以还要树立物性联系，得到应力散布。切应变与切应力在弹性范围内加载时满意线性联系，即剪切胡克定律：t=Gy,G就便是切变模量。

  ////.r于便是从方才切应变散布就能够取得切应力散布。在整个横截面上，切应力表达式就便是如图所示，它与p成正比。由此画出得切应力散布图有两个特色：一，在横截面同一个圆轴上各点切应力相同，由于p便是相同得；二，沿着半径方向切应力便是线性散布得，在轴心上为零，在轴外表？

  (右)横截面上恣意取一个微元，即很薄得一个圆环，这个微元上切应力都持平，效果在此微元上一切得力对轴心得力偶矩就等于扭矩，即图示静力学方程•咱们已知道T(p)得散布公式，将它代入，求出扭矩。

  于便是就能求出切应力。首要得到图示得公式，其间GIP便是改变刚度,IP便是截面得极惯性矩。这个公式表明一个微段得两个横截面之间得改变角。d/dx就叫做单位长度上得改变角，或许叫改变角得改变率.

  圆轴改变时横截面上得最大切应力方才便是恣意一点得切应力公式，已知横截面上最外沿那点切应力取最大值，所以最大切应力就等于扭矩除以改变截面系数wp，其表达式如图，与曲折截面系数有相似之处。

  截面得极惯性矩与改变截面系数又怎么求法呢？关于实心圆截面,能够用积分得办法求出如图成果；关于圆环截面，相同可求出如图成果，请考虑，为何WP得表达式最终一项会与IP最终一项相同，都便是a4,而不便是a3?

  已知：如图两轴牙嵌式衔接，P=7、5kW,n=100r/min，最大切应力不允许超出40MPa,空心圆轴得内外径之比=0、5.

  轴接受得扭矩就等于外加得力偶矩，可直接求解;再写出实心轴最大切应力得表达式，其间只要d1便是不知道得,于便是求出di;p7

  7tx40x106同理求出D2，这样，就能求出两轴截面积之比，即分量之比.

  d2-?-23nun=：如图组织，E轴输入功率,Pi=14kW,ni=n2=120r/min,z1=36,。

  由此算出三个扭矩进一步求出最大切应力。能够瞧到第二根轴上横截面得切应力最大Hi轧心）；（动==（6==2L98MP1以上讲得便是圆截面上得改变切应力，现在介绍矩形截面杆改变切应力公式。

  矩形截面杆改变切应力变形特征由平衡直接得到得定论切应力散布细长矩形截面变形特征盂0

  翘曲圆轴改变后横截面坚持平面，而关于矩形杆件，横截面改变后产生翘曲，不再坚持平面•由平衡直接得到得定论

  件外表不受力，依据切应力成对定理，角点切应力等于零；沿着切面得各个边际得方向取微元，相同依据切应力成对定理可得，边际各点切应力应沿切线方向。若不沿切线方向，而沿着与鸿沟相交得某个方向，又会？切应力散布

  现在介绍矩形截面改变时切应力得散布，能够用弹性力学得理论分析出来，也可用试验得办法，即薄膜比较得办法处理。书中已有具体的介绍，这儿仅给出三个定论：

  最大切应力可由如图公式确认，短边中点切应力也有公式确认，C1/与矩形截面得高度与宽度之比有联系。